電壓源模塊及其伏安特性
電路圖如圖2-1-1(a)所示，其中us為電壓源的電壓，Rs為它的內(nèi)電阻（也稱電壓源的輸出電阻），u和i分別為其端電壓和端電流，箭頭表示電流的參考方向（注意，對電壓源支路而言，此處u的"+"和"-"極規(guī)定與i的參考方向規(guī)定為不關(guān)聯(lián)）。
圖2-1-1 電壓源模型及其伏安關(guān)系
根據(jù)圖2-1-1(a)可寫出電壓源模型的伏安方程為：
u=us-Rsi (2-1-1)
輸出電流i=0時稱為電壓源端口開路，如圖2-1-1(b)。端口開路時的端電壓稱為開路電壓，用uoc表示。由式（2-1-1）可見有：
uoc=us
端口電壓u=0時稱為電壓源端口短路，如圖2-1-1(c)所示。端口短路時的電流稱為短路電流，用isc表示。由式2-1-1可見有：
isc= us/Rs= uoc/Rs (2-1-2)
u與i的關(guān)系曲線如圖2-1-1(d)所示。此曲線稱為電壓源的伏安特性，也稱為外特性。可見u隨i的增大而增大。
電流源模塊及其伏安特性
電路圖如圖2-1-2(a)所示，其中is為電流源的電流，Rs為它的內(nèi)電阻（也稱電流源的輸出電阻），u和i分別為它的端電壓和端電流，箭頭表示電流i的參考方向。
根據(jù)圖2-1-2(a)可寫出電流源模型的伏安方程為：
i=is-u/Rs (2-1-3)
端電壓u=0時稱為電流源端口短路，如圖2-1-2(b)所示。由式（2-1-3）可見端口短路電流為：
isc = is
輸出電流i=0時稱為電流源端口開路，如圖2-1-2(c)所示。由式（2-1-3）可見端口開路電壓為：
uoc= Rs is= Rs isc (2-1-4)
u與i的關(guān)系曲線如圖2-1-2(d)所示。此曲線稱為電流源的伏安特性，也稱外特性?？梢姎q的增大也是直線減小。
由式（2-1-2）和（2-1-4）都可以得到： Rs= uoc/isc （2-1-5）
即電壓源和電流源的內(nèi)電阻Rs，都可以通過求端口開路電壓uoc和端口短路電流isc，然后根據(jù)上式計算求得（注意：當(dāng)uoc=isc=0 時，此法即失效）。
兩種電源模型的等效變換
為了電路分析的需要，我們往往需要將電壓源模型與電流源模型進(jìn)行互相變換，當(dāng)這種互相變換是在保持兩者的外特性（即伏安關(guān)系曲線）完全相同的原則下進(jìn)行時，則稱為等效變換，等效變換后所得到的電路稱為等效點路。下面就來推導(dǎo)她們等效變換的原則與關(guān)系式。
1．電壓源模型等效變換為電流源模型 電壓雅模型如圖2-1-3(a)所示。由式（2-1-1）有：
i=us/Rs-u/R=isc-u/Rs (2-1-6)
其中isc= us/Rs為電壓源模型的端口短路電流。根據(jù)上式即可畫出與之對應(yīng)的等效電路，如圖2-1-3(b)所示?？梢姙橐浑娏髟茨Ｐ停Q為電壓源模型的等效電流源模型擬稿。
可將這種等效變換原則總結(jié)為三條：
（1）. us與Rs的串聯(lián)組合變?yōu)閕sc與Rs的并聯(lián)組合；
（2）.等效電流源模型的電流isc= us/Rs，為電壓源模型的端口短路電流；
（3）. isc的方向為從us的"-"指向"+"。
2．電流源模型等效變換為電壓源模型 電流源模型如圖2-1-4(a)所示。
由式（2-1-3）有：
u=Rsis-Rsi=uoc- Rsi (2-1-7)
其中uoc=Rsis為電流源模型的端口開路電壓。根據(jù)上式即可畫出與之對應(yīng)的等效電路，如圖2-1-4(b)所示?？梢姙橐浑妷涸茨Ｐ停Q為電流源模型的等效電壓源模型擬稿。
可將這種等效變換原則總結(jié)為三條：
（1）. is與Rs的并聯(lián)組合變?yōu)閡oc與Rs的串聯(lián)組合；
（2）.等效電壓源模型的電壓uoc=Rsis，為電流源模型的端口開路電壓；
（3）. uoc的極性為從"-"到"+"與is方向一致。
需要指出：
（1）.電源模型的等效變換只是對外電路等效，對電源模型內(nèi)部是不等效的；
（2）.理想電壓源與理想電流源不能互相等效變換，即理想電壓源不存在與之對應(yīng)的等效電流源，理想電流源也不存在與之對應(yīng)的等效電壓源。因為對理想電壓源（Rs=0）而言，其端口短路電流(isc=∞)
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